Un aimant est assimilable à un dipôle magnétique \(\displaystyle \mathop{M}\limits^{\hookrightarrow}\)
et crée en son voisinage un potentiel: \(\vec A={\mu_0\over 4.\pi}.\frac{\displaystyle \mathop{M}\limits^{\hookrightarrow}\wedge\vec u}{r^2}\).
Ce potentiel vecteur correspond à un champ magnétique \(
\displaystyle \mathop{B}\limits^{\hookrightarrow}=\displaystyle \mathop{\textrm{rot}}\limits^{\hookrightarrow}{\vec A}={\mu_0\over 4.\pi}.{2.M.\cos\theta\over r^3}.\vec u_r+{\mu_0\over 4.\pi}.{M.\sin\theta\over r^3}.\vec u_\theta\).
Soit: \(\displaystyle \mathop{B}\limits^{\hookrightarrow}={\mu_0\over 4.\pi}.{2.M\over r^3}.\vec u\) sur l’axe de l’aimant.
La bille d’acier présente un moment dipolaire induit \(\displaystyle \mathop{M'}\limits^{\hookrightarrow}\);
elle subit une force \(\vec F=-\overrightarrow{\textrm{grad}} Ep=+\overrightarrow{\textrm{grad}}(\displaystyle \mathop{M'}\limits^{\hookrightarrow}.\displaystyle \mathop{B}\limits^{\hookrightarrow})\).
D’où une force \(F={k\over (r-r_0)^3}\)
D’après la conservation de l’énergie: \(Ec_i+Ep_i=Ec_f+Ep_f\) avec \(Ec_i\ll Ec_f\)\(\Rightarrow\)\({1\over 2}.m.v_f^2=Ep_i-Ep_f\)